什么是水用減壓閥層流、紊流

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之前介紹黃銅帶表消聲減壓閥使用注意事項，現(xiàn)在介紹什么是水用減壓閥層流、紊流什么是層流、紊流及雷諾數(shù)？
    19世紀初期，水利學家們便發(fā)現(xiàn)，在不同的條件下，流體質(zhì)點的運動情況可能表現(xiàn)為兩種不同狀態(tài)，一種狀態(tài)是流體質(zhì)點作有規(guī)則的運動，在運動過程中質(zhì)點之間互不混雜，互不干擾；另一種狀態(tài)是液流中流體質(zhì)點的運動是非常混亂的。關于黏性流體這樣兩種運動狀態(tài)的存在．一直到1883年英國科學家雷諾進行了負有盛名的雷諾試驗，才使這一問題得到了科學的說明。區(qū)別可以從二者的判別標準雷諾數(shù)看，雷諾數(shù)小，說明粘滯力大，對流體質(zhì)點起約束作用，到一定程度，呈層流，反之，紊流。層流向紊流過度和渦體的形成以及渦體進入相鄰流層有關，渦體形成和粘性及擾動有關，層流紊流的沿程損失規(guī)律也不同。實際液體由于存在粘滯性而具有的兩種流動形態(tài)。液體質(zhì)點作有條不紊的運動，彼此不相混摻的形態(tài)稱為層流。液體質(zhì)點作不規(guī)則運動、互相混摻、軌跡曲折混亂的形態(tài)叫做紊流。它們傳遞動量、熱量和質(zhì)量的方式不同：層流通過分子間相互作用，紊流主要通過質(zhì)點間的混摻。紊流的傳遞速率遠大于層流。水利工程所涉及的流動，一般為紊流。流體在流動過程中各質(zhì)點保持自己的流線，不與其他質(zhì)點的流線相混合的流動狀態(tài)成為層流。
流體在流動過程中個質(zhì)點流線相互間強烈混合，相互干擾的流動方式稱為紊流。
常用雷諾數(shù)來判斷層流和紊流。臨界雷諾數(shù)Rec=2320.
當流體雷諾數(shù)Re>2320時，即為紊流；當流體雷諾數(shù)Re<2320時，即為層流。


    (1)什么是水用減壓閥層流、紊流層流和紊流
    雷諾試驗的裝置如圖1- 4所示。
    圖1-4雷諾實驗裝置


    在尺寸足夠大的水箱G中充滿著我們所研究的液體，有一玻璃T與它相連。T管斷FLJi積為A，末端裝一閥門K，用以調(diào)節(jié)管中流量的大小，流量用量桶M來測量。
    為了減少T管中液體的擾動，在玻璃管的進水口處做成網(wǎng)滑的AU，在大小箱G的上方裝設一個小水箱C，其中盛有某種有色液體．其密度接近于大水箱中的液體密度．使兩種液體不會混合，在小水箱下方引出一根極細的水管T．．下端彎曲，出口略微插進大玻璃管進口段。小管中的流量由小閥門P來調(diào)節(jié)。在實驗道程中要注意經(jīng)常保持水箱中水位恒定不變，及液體溫度不變。
    在開始實驗之前．我們首先稍微開啟大玻璃管上的閥門K，液體便開始緩慢的由水箱G中流出，此時如果我們將細管T,上的閥門P稍微開啟，則有色液體將由細管T-流人大管T中．而且在T中形成一條細直而圖1-5層流和湍流又鮮明的染色流束，如圖l-）所示，可以看到從細管中所流出的一條染色流束在管中流動薯鋈著，其形狀成一直線，且極為穩(wěn)定。
    隨后如果將閥門K再稍微開大一些，則玻璃管中的流速隨之增大．但玻璃管中的現(xiàn)象仍不變，染色流束仍然保持穩(wěn)定狀態(tài)，只要緩慢而平穩(wěn)的開啟閥門，控制流動速度小于某一定值，就可以繼續(xù)維持染色流速處于上面的狀態(tài)。但到閥門開啟到某一較大程度時，即管中的流速增加到某一較大程度時，即管中流速增加到某一較大的確定數(shù)值時，我們就會發(fā)現(xiàn)染色流束不再是直線，而是突然開始彎曲，或者如一般所說的成為脈動的，而它的流線就成為彎曲的不規(guī)則的，如圖l-5b）所示。隨著流速的繼續(xù)加快，染色流束的個別部分出現(xiàn)了破裂，并失掉了原來的清晰的形狀，以后就*被它周圍的液體所沖毀，使得玻璃管內(nèi)的液體都染色了，如圖1-5 c）所示。說明此時流體質(zhì)點的運動是非常混亂的。
    以上的試驗證明，當流體流動速度不同的時候，流體質(zhì)點的運動就可能存在兩種*不同的情況，一種是當流動速度小于某一確定值的時候，液體是作有規(guī)則的層狀或流束狀的運動，流體質(zhì)點互不干擾的前進。流體的這種運動稱為層流運動。另一種情況是當流動速度大于該確定值時，流體質(zhì)點有規(guī)則的運動受到破壞，流體質(zhì)點交錯而又混亂的向前運動，流體質(zhì)點除了主要的縱向運動以外，逐有附加的橫向運動存在，流體的這種運動稱為紊（湍）流運動。流體由層流轉(zhuǎn)變?yōu)槲桑ㄍ模┝鲿r的平均流速，稱為上臨界速度，以”7。表示。


    上述試驗也可以用相反的程序進行，即首先開足閥門，然后再逐漸關小，這樣在玻璃管中將以相反的程序重演上述現(xiàn)象，即管中的液流首先作紊（湍）流運動，當管中速度降低到某一確定值時，則液體的運動由紊（湍）流轉(zhuǎn)變?yōu)閷恿鳎院笾饾u降低流速，管中液流將始終保持為層流狀態(tài)，此時，由紊（湍）流轉(zhuǎn)變?yōu)閷恿鲿r的平均流速，稱為下臨界速度，以口，表示。
    試驗結果說明．由紊（湍）流狀態(tài)過渡到層流時的下臨界速度總是小于由層流過渡到紊（湍）流時的上臨界速度v’。即：
    由層流過渡到紊（湍）流的上臨界速度和由紊（湍）流過渡到層流的下臨界速度，這兩個臨界點并不相等。
    如果把上述的實驗結果綜合起來，就可以得出判別管巾流動的狀態(tài)的初步結論。
    ①當管中流速u<璣時，則管中流動一定是層流狀態(tài)。
    ②當管中流速u>u’。時，則管中流動一定是紊（湍）流狀態(tài)。
    ③當管中流速介于上、下臨界速度之間，即v, <v<vt。時，則管中流動可能是層流狀態(tài)，電可能是紊（湍）流狀態(tài)。這主要取決于管中流速的變化規(guī)律。如果開始時是作層沉運動，即當速度逐漸增加到超過u。，但不及u’。時，其層流狀態(tài)仍有可能保持。如果開始時是作紊（湍）流運動，那么當速度減小到低于w 7。，但仍大于v。時．則其紊（湍）流狀態(tài)仍有可能保持。但是應該指出．在上述條件下兩種流動狀態(tài)都是不穩(wěn)定的，都可能被任何偶然因素所破壞。
    從上述可以看出，層流運動和紊（湍）流運動的性質(zhì)是不同的．那么很顯然，在這兩種情況之下，它們的流動阻力．速度分布情況以及水頭損失等也將不同，事實上利用試驗方法*可以證明這一點。    



  過上述再來看伯努力能量方程式中．速度水頭”2／2g這一項的w是理想流體的平均速度，但在實際流體中在流過斷面上各點速度分布并不是*均勻的，而且各點速度分布規(guī)律也是不易得到的，如果以“代表實際流體的速度，則它的速度水頭。z／2g并不等于”’／2g，但是我們可以用“”?。?g來代替“2／2g，這樣式中的。稱為動能修正系數(shù)。很顯，如果在過流斷面上流速是均勻分布的，那么a=1；如果流速分布愈不均勻，則。值愈大于1，a也可以理解為斷面上各質(zhì)點實有的平均單位動能與以平均流速表示的單位功能的比值。在應用能量方程時，由于具體的流速分布不知道，。的確切數(shù)值也不能確定，只能根據(jù)一般的流速分布情況選取一個a值。紊（湍）流時可取。值為1.0j～1 10，層流時為2．O。
   上海申弘閥門有限公司主營閥門有：減壓閥(氣體減壓閥,可調(diào)式減壓閥,水減壓閥如圖1 6所示，在～根斷面不變的直管壁上，距為Z處鉆上兩個小孔，并分別裝上兩根測壓管，由于所取直管斷面不變，因而斷面平均速度沿流程不變，平均速度水頭a'o' /2g也是常數(shù)，這樣，測壓管中的液面差就等于發(fā)生在長度為f的管段內(nèi)液體的水頭損失^r。當改變管路中的平均速度時．測壓管內(nèi)的液面差也將隨之改變。由此，可以得出相應于一系列平均速度時的水頭損矢，可以得到如圖1- 7所示的曲線。
    當管中速度逐漸由小增大時，水頭損失也逐漸增加，實驗點沿著ab線上升。在對數(shù)坐標上，取lgv和19hi為同一比例值，則這一線段和水平線間的夾角島為45。．tg日，等于l。當管路中速度超過上臨界速度。以后，如果速度繼續(xù)增加，實驗點就脫離了。6線，經(jīng)be線進入cc線。cd線與水平線的夾角口。不再等于45。。接近c點的一段坡度是在改變著，tg0。從1. 75逐漸變化到2。
    當管路中速度逐漸由大減小時，水頭損失相應的減小。實驗點沿著de線下降，但是到達r點以后，如果速度繼續(xù)減小，實驗點并不進入曲線，而是沿著de固1-6壓力降圖示圖1-7實驗曲線的延長線c e下降，一直到和ab線相交的e點以后（這時相應的速度為下臨界速度。。）。再進入e“線。


    從上面的試驗曲線可以清楚地看到：
    ①當-<w時，相應為層流狀態(tài)實驗點落在ne線的范圍內(nèi)，而“e線的坡度tan0，等于1。這就表示在層流區(qū)域內(nèi)。水頭損失^，和平均速度的一次方成正比，即：
1-89什么是調(diào)節(jié)閥的臨界壓差比7
    壓差與人口壓力之比，它對所有可壓縮流體的控制閥尺寸方程式都有影響．當達
到此大比值就會出現(xiàn)阻塞流。
    ②當剖>u。喇．相應為紊（湍）流狀態(tài)，實驗點落在bcd線范圍內(nèi)，而bcd線的坡度tg6：等于1. 75-20這就表示在紊（湍>流區(qū)域，水頭損失^。和平均速度的1. 75-2次方成正比，即：
    ③當讓<u<副7。時，相應為層流與紊（湍）流的過渡區(qū)域。實驗點落在。點與c點之間，這時水頭損失和平均速度的關系就要看管路中的速度是自小增大，還是由大減小而定。前者成一次方關系，后者成1. 75次方關系。


    上述內(nèi)容，形象地說明：“在層流與紊（湍）流運動狀態(tài)時，流體的水頭損失與速度之間的關系是大不相同的”。這就是為什么要討滄流體的流動狀態(tài)的原因。因此也就很顯然，在計算一個具體流動的水頭損失時，首先必須要判別該流體的流動狀態(tài)。于是對流體流動狀態(tài)的判別，成為計算水力損失中首要解決的問題，也就是說，需要找出—個判別流體是層流運動還是紊（湍）流運動的準則來，這就引出了雷諾數(shù)的問題。與本產(chǎn)品相關論文：波紋管減壓閥波紋管材料